Orientador: Carlos Henrique de Brito Cruz

Dissertação (mestrado) - Universidade Estadual de Campinas, Instituto de Fisica Gleb Wataghin

Resumo: Neste trabalho foi estudado o laser de corante em regime de colisão de pulsos contrapropagantes gerando pulsos de fentosegundos. A fim de se obter pulsos com menores durações, foi analisada a influencia da variação dos parâmetros do laser como por exemplo, potência de bombeio, concentração e...

Resumo: Neste trabalho foi estudado o laser de corante em regime de colisão de pulsos contrapropagantes gerando pulsos de fentosegundos. A fim de se obter pulsos com menores durações, foi analisada a influencia da variação dos parâmetros do laser como por exemplo, potência de bombeio, concentração e posição do absorvedor. Dessa maneira foram obtidos pulsos de até 47 fs. O laser produz pulsos a uma repetição de 100 MHz e a potência média de saída é 30 mW e a potência de pico é 6,4 kW. Um modelo teórico foi desenvolvido para explicar os resultados experimentais. Foi mostrado então que o efeito conjugado das varreduras de frequências devido à dispersão e à automodulação de fase no absorvedor saturável e no solvente tem um importante papel no encurtamento do pulso

Abstract: In this work we have studied the colliding pulse mode locked dye laser, which is able to generate femtosecond duration laser pulses. We have obtained pulses with a duration as short as 47 femtoseconds. To obtain these extremely short pulses we have optimized the laser performance,...

Abstract: In this work we have studied the colliding pulse mode locked dye laser, which is able to generate femtosecond duration laser pulses. We have obtained pulses with a duration as short as 47 femtoseconds. To obtain these extremely short pulses we have optimized the laser performance, analizing the effect of the pump power, dye concentration and cavity geometry on the duration and stability of the generated pulses. Under typical conditions our laser produces pulses shorter than 100 fs at a repetition rate of 100 MHz, at an average power of 30 mW and with peak pulse power as high as 6.4 kW. A model was suggested to justify the very strong compression rate that we have obtained. This model is based on the balancing of the group velocity dispersion of the laser cavity with the frequency sweep that is generated on the pulse when it interacts with the saturable absorber and its solvent